НЕФТЬ-ГАЗ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА
На главную >>


Теперь на нашем сайте можно за 5 минут создать свежий реферат или доклад

Скачать книгу целиком можно на сайте: www.nglib.ru.

Предложения в тексте с термином "Бозон"

К бозонам из элементарных частиц относятся фотон (s — 1), it- и К-мезоны (s — 0).

Если сложная частица составлена из четного числа фермионов (Н, Н2,4Не), она является бозоном; сложная частица является фермионом, если суммарное число фермионов в ней нечетное (атом дейтерия, молекула HD).

От значения спина частицы зависит характер симметрии волновой функции совокупности тождественных частиц: волновая функция ансамбля бозонов симметрична, волновая функция ансамбля фермионов антисимметрична относительно перестановки любой частиц.

Для ансамбля бозонов никаких ограничений в отношении числа частиц, находящихся в заданном квантовом состоянии, не существует; Ni — О, 1, 2,.

Статистика систем многих частиц, слабо взаимодействующих между собой (характер распределения частиц по «одночастичным» квантовым состояниям), будет различной в зависимости от того, являются частицы фермионами или бозонами.

Соответственно двум классам частиц существуют две статистики: статистика Бозе—Эйнштейна (статистика ансамблей бозонов) и статистика Ферми—Дирака (статистика ансамблей фермионов).

В случае бозонов каждому набору чисел N-i, N2, N3 отвечает Q = 1; в случае фермионов значения Nt :> 2 запрещены и поэтому в таблице встречаются ну-значения Q.

42)бозонов и формулой (П.

/ до EJ + + AEf, А Г (Ej) — объем энергетического слоя в фазовом пространстве для того же интервала значений энергии; суммирование по / ознастатистиками бозонов и фермионов квантовые суммы могут отличаться от квазиклассических выражений даже в том случае, если дискретность энергетических состояний фактически не играет роли (см.

РАСПРЕДЕЛЕНИЯ ФЕРМИ — ДИРАКА И БОЗЕ — ЭЙНШТЕЙНА статистическое распределение частиц идеального газа по квантовым состояниям, учитывая принадлежность частиц к одному из двух классов — к фермионам или бозонам.

Для идеального газа, составленного из бозонов (частиц с целым или нулевым сшном\, число частиц NI в t-м квантовом состоянии может быть любым: Nt = 0, 1,2,.

19) не выполняется, то сказываются особенности, связанные с принадлежностью частиц к классу бозонов или классу фермионов, распределение (VIII.

В настоящей главе обсуждаются особенности статистики фермионов и бозонов.

В заключение дадим качественное объяснение тому факту, что при высоких температурах и малых плотностях (для молекулярных систем во всей области газообразных состояний) различие между статистикой фермионов и статистикой бозонов исчезает; квантовая статистика сводится к классической.

Хотя возможно нахождение двух и более бозонов в одной и той же ячейке, вероятность такого состояния исчезающе мала.

Практически будут осуществляться только такие состояния, когда ячейка либо пустая, либо занята одним бозоном,— иначе говоря, для бозонов практически наблюдается такое же как и для фермионов.

ВЫРОЖДЕННЫЙ ИДЕАЛЬНЫЙ ГАЗ мы назвали газ, поведение которого не может быть описано классической статистикой; существенными являются свойства частиц, обусловленные их принадлежностью к классу фермионов или классу бозонов.

Максимальное значение химического потенциала бозонов ц — О соответствует полному вырождению (Т = 0)**.

В результате для вырожденного газа бозонов значения Nt, отвечающие наинизшим энергетическим уровням, велики.

сти N' (Т) и N0 (Т) для бозонов вблизи абсолютного нуля лены на рис.

15) для бозонов.




Главный редактор проекта: Мавлютов Р.Р.
oglib@mail.ru