НЕФТЬ-ГАЗ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА
На главную >>


Теперь на нашем сайте можно за 5 минут создать свежий реферат или доклад

Скачать книгу целиком можно на сайте: www.nglib.ru.

Предложения в тексте с термином "Поверхность"

Таким же будет и ускорение любой точки на поверхности вала.

Если деформация однородная, то каждая из сил равномерно распределена по поверхности поперечного сечения проволоки 5.

На поверхности стержня этот угол максимальный и равен YO, на оси стержня он равен нулю.

Нижний конец капилляра расположен выше поверхности воды в сосуде, а часть трубки находится в воде.

По второму закону Ньютона dp = -4~Sndt, (44) где dp — величина импульса, переносимого за время dt от слоя к слою через поверхность Sn, перпендикулярную к направлению переноса импульса.

На боковую поверхность этого столбика действует сила внутреннего трения f = rj--2nrA.

Таким образом, внутри жидкости возникают градиенты угловых скоростей вдоль радиуса и вдоль оси, а также волна сдвига, распространяющаяся с затуханием от боковой поверхности к оси и от дна стакана к свободной поверхности жидкости.

Через боковую поверхность выделенного объема поток теплоты отсутствует.

Какой вид имеют изотермические поверхности от бесконечного линейного источника теплоты в однородной изотропной среде?

Поскольку температура окружающей среды Т0 меньше, чем температура Т(х, t) боковой поверхности стержня, то теплота будет выходить из выделенного объема и через боковую поверхность.

В соответствии с законом Ньютона для теплообмена количество теплоты, отдаваемое поверхностью тела с единицы площади в единицу времени, прямо пропорционально разности температур поверхности и окружающей среды: t)-To), (99) где а — коэффициент теплообмена, который при небольших (не более 100 К) разностях температур можно приблизительно считать постоянным.

Поэтому количество теплоты, отдаваемое за время dt боковой поверхностью выделенного объема стержня, равно f>Q3=a(T(x, t)-T0)2nRhxdt.

В отличие от этого, среднее значение силы, действующей на молекулу поверхностного слоя жидкости толщиной порядка 10~9 м, не равно нулю; это обусловливается тем, что молекула, расположенная на поверхности жидкости, частично граничит с молекулами той же жидкости, а частично — с молекулами другой среды, например воздуха и пара или стенки сосуда.

Поэтому при перемещении молекул из поверхностного слоя в глубь жидкости или, наоборот, из глубины жидкости на поверхность совершается работа.

Из (113) следует, что поверхностное натяжение о определяется работой, необходимой для изотермического обратимого увеличения площади поверхности на единицу.

Тогда поверхностное натяжение а можно определить как свободную энергию единицы площади поверхности жидкости: o = dF/dS или a=F/S.

Это означает, что должны существовать силы, стремящиеся сократить поверхность жидкости.

Они направлены вдоль поверхности по касательной к ней.

Так как пленка имеет две поверхности, вдоль каждой из которых действует сила поверхностного натяжения Т, то

Следовательно, поверхностное натяжение 0 можно определить как величину силы поверхностного натяжения, действующей на единицу длины линии раздела поверхности жидкости.

При соприкосновении кольца с поверхностью исследуемой жидкости последняя, смачивая кольцо, поднимается по его стенкам и за счет силы поверхностного натяжения несколько втягивает кольцо внутрь жидкости.

Если открыть кран К, то по мере вытекания жидкости и опускания ее поверхности пружина будет растягиваться и в некоторый момент времени кольцо от поверхности оторвется.

В этот момент сила поверхностного натяжения Т, действующая на всю длину линии разрыва поверхности, будет равна упругой силе /, возникшей в растянутой пружине (действие силы тяжести кольца, площадки, стрелки и самой пружины учитывается выбором начала отсчета удлинения пружины).

Поверхность жидкости разрывается по линиям двух окружностей (внешней и внутренней окружностей кольца).

При критической температуре Тк, когда различие между жидкостью и ее паром исчезает, а значит, исчезает и поверхность, разделяющая жидкую и газообразную фазы, величина а=0.

20), в который через пробку вставлена стеклянная трубка С с узким нижним концом, касаю-щимся поверхности жидкости.

Их выходу наружу препятствует электрическое поле, которое возникает вблизи поверхности тела.

В результате над поверхностью металла возникает электронная атмосфера (рис.

Ее плотность быстро убывает при удалении от поверхности.

Пусть Oi02— главная оптическая ось системы, а ММ и NN — се крайние сферические поверхности.

Жидкостью заполняют пространство между предметом и передней поверхностью объектива.

Интерференция света при отражении от поверхности тонких пленок.

Часть света (луч 1) отразится от верхней поверхности пленки, другая часть (луч 2), переломившись, отразится от нижней поверхности.

Такому условию удовлетворяют, например, мыльные пленки, пленки масел на поверхности воды.

Полосы интерференции, удовлетворяющие условию максимума (или минимума) и соответствующие одной и той же толщине клина (пленки), в этом случае локализованы над или под поверхностью пленки и называются полосами равной толщины.

При фиксированном а интерференционная картина расположена тем ближе к поверхности пленки, чем меньше угол падения г.

Для постоянного, но не равного нулю угла падения i интерференционная картина полос равной толщины расположена тем дальше от поверхности, чем меньше угол клина а.

Кольца Ньютона наблюдаются в случае, когда выпуклая поверхность линзы малой кривизны соприкасается с плоской поверхностью хорошо отполированной пластины (рис.

Предположим, что деформируются лишь небольшие участки линзы и пластинки вблизи центра интерференционной картины, в остальной области поверхность линзы остается сферической, а поверхность пластинки — плоской.

Если помещенная за объективом плоская отражающая поверхность 5 (в нашем случае дифракционная решетка) расположена перпендикулярно к оптической оси трубы, то отраженный пучок снова попадает в зрительную трубу.

На столик // установить дифракционную решетку (категорически запрещается касаться ее рабочей поверхности!

Внешним фотоэффектом называется испускание поверхностью тела электронов во внешнее пространство под действием падающего на эту поверхность излучения.

Кроме того, часть фотоэлектронов теряет энергию при движении из глубины катода к его поверхности.

Рассмотрим нормальное падение поляризованного света на поверхность пластинки, вырезанной параллельно оптической оси Y (рис.




Главный редактор проекта: Мавлютов Р.Р.
oglib@mail.ru